Впервые рассматривается распределение векторного потенциала в плоскопараллельном идеализированном трансформаторе, под которым подразумевается трансформатор с весьма протяженным в направлении оси z, нормально к плоскости чертежа, сердечником, так что магнитное поле в поперечном сечении трансформатора можно считать плоскопараллельным. Предполагается, что анализ магнитного поля, полученный при этом условии, будет весьма близок к полю в среднем сечении действительного трансформатора. Показана важность рассмотрения работы и свойств такого трансформатора, поскольку при анализе его поля исчезает влияние геометрической кривизны сердечника и обмоток, как это имеет место в цилиндрическом броневом трансформаторе, который рассматривался в предыдущих лекциях. Центральная тема данной лекции - подготовка к выводу формул для векторного потенциала в плоскопараллельном броневом трансформаторе. Сами формулы представлены в данной лекции, а их вывод будет подробно рассмотрен в следующей лекции. Заключительная часть лекции подводит читателя к главной проблеме теории трансформатора о сочетании поля в окне с полем в стали магнитопровода трансформатора. Настоящая и следующая, шестая, лекции неразрывно связаны и взаимно дополняют друг друга. Перед их чтением целесообразно ознакомиться с основными положениями предыдущих второй, третьей и четвертой лекций.
