Данная работа посвящена моделированию синтетической диагностики полоидальной флуктуационной О-волновой рефлектометрии на токамаке ФТ-2. Моделировался следующий мысленный эксперимент.  Плазма зондируется СВЧ-волной обыкновенной поляризации. Волна рассеивается на флуктуациях плотности, причем максимум рассеяния предполагается в области вблизи поверхности отсечки, таким образом, предполагается, что рассеянный сигнал несет информацию о флуктуациях этой области. Рассеянный сигнал ловится двумя принимающими антеннами, расположенными симметрично относительно излучающей. Антенны располагаются со стороны слабого поля, излучающая антенна лежит в экваториальной плоскости токамака, принимающие симметричны относительно нее. Все три антенны смотрят на центр плазменного шнура. Сигналы рассеяния рассчитывались по теореме взаимности (в соответствии с линейной теорией рассеяния Борна). Распределения флуктуаций плотности, входящие в подынтегральное выражение для сигнала, моделировались гирокинетическим кодом ELMFIRE; электрические поля рассчитыва-лись полноволновым кодом WaveTOP2D. Далее, методами взаимно-корреляционного анализа сигналов рассеяния вычислялась полоидальная скорость флуктуаций области рассеяния волны. Полученное значение сравнивалось с аналогичным, вычисленным непосредственно из самих гирокинетических распределений флуктуаций плотности.  Последнее вычислялось двумя способами: путем взаимно-корреляционного анализа плотностных распределений флуктуаций и по наклону мощностного спектра плотностных флуктуаций. Сравнение дало разумное совпадение. Таким образом, продемонстрирована работоспособность метода.

The given work is devoted to modeling synthetic diagnostics of poloidal fluctuation O-wave reflectometry on the FT-2 tokamak. The following thought experiment was simulated. The plasma is probed by a microwave with ordinary polarization (O-mode). The wave is scattered by density fluctuations, and the scattering maximum is assumed to be in the region near the cut-off surface, thus it is assumed that the scattered signal carries information about fluctuations in this region. The scattered signal is received by two antennas located symmetrically relative to the probing one. The antennas are located at the low field side of the tokamak, the probing antenna lies in the equatorial plane of the tokamak, and the receiving antennas are symmetrical relative to it. All three antennas are directed to the center of the plasma core. The scattering signals were calculated using the reciprocity theorem (that corresponds to Born’s linear theory of scattering). The distributions of density fluctuations included in the integrand for the signal were modeled with the ELMFIRE gyrokinetic code; electric fields were calculated using the full-wave code Wa-veTOP2D. Next, using the methods of cross-correlation analysis of scattering signals, the poloidal velocity of fluctuations of the wave scattering region was calculated. The obtained value was compared with a similar one calculated directly from the gyrokinetic distributions of density fluctuations themselves. The latter was calculated in two ways: by cross-correlation analysis of density distributions of fluctuations and by the tilt of the power spectrum of density fluctuations. The comparison yielded a reasonable agreement. Thus, the efficiency of the method has been demonstrated.